Ќазаќстан Республикасы білім жєне ѓылым министрлігі

14 

ρ(x, y, z)= 
(
)
[
]
α
π
−
+
+
ΣΣΣ
lz
ky
hx
F
V
2
cos
1

(
2.2
)
 
ρ (x, y, z) таралуы қандай да болмасын рентгенқұрылымды зерттеудің соңғы 
мақсаты болып табылады. 
Талдаудың негізгі қиыншылығы тәжірибенің фазалық бұрыштарының
α 
мәндерін 
бермеуімен 
(
немесе 
егер 
кристалдық 
құрылым 
центросимметриялық болса және cosα
=±
1 және sinα
=0
, онда тәжірибе 
структуралық амплитудалардың мәндерін бермейді. Бұл түсінікті де, өйткені, 
дифракционды дақтар әртүрлі атомда шашырыған,оның ішінде олардың 
электрондық 
қабықшаларындағы 
рентген 
сәулелерінің 
интерференцияларының нәтижесінде пайда болатын. Толқындардың 
қайсысы екіншісін анықтады
-
i атомынан келетін, әлде j атомынан, және де 
осы толқындардың арасындағы фазалардың айырмашылығы қандай екенін 
дифракционды картнаның қарапайым талдауынан білу мүмкін емес. Бірақ 
ақыр аяғында бұл ақпарат дифракционды бейнеде болады, бірақ та оны алу 
өте қиын. 
Осы көрсетілген қиындықтарды жеңудің бірнеше әдістері бар. 
Біріншіден, егер де молекуладағы атомдар мен кристалдардағы 
молекулалардың тіркелген таралуын алдын ала таңдаса, онда ЭВМ
-
ның 
көмегімен дифракционды бейнені есептеу салыстырмалы түрде оңай. 
Атомдардың орналасуын келтіре отырып интенсивтіліктердің теорилық және 
эксперименталдық таралуларының келісімдеріне қол жеткізуге болады. 
Осындай келісімнің өлшемі ажырау факторы деп аталатын 
R
табылады 

(
)
∑

∑
−
=


F
F
F
R
c
/

жүктеу 0,89 Mb.

Достарыңызбен бөлісу: