И. В. Савельев жалпы физика курсы I том Алматы 2004

жүктеу 28,35 Mb. Pdf просмотр бет 134/251 Дата 25.05.2022 өлшемі 28,35 Mb. #38762

Навигация по данной странице:

• (55.3) теңдеуі толық дәл бола алады. Сонымен (55.3)

Д  Е: /рД  V v 2 [ p A V v 2 у  2  ~t~P^VgfhJ — — 2 — (55.1) (р — сұйықтың тығыздығы) Идеал сұйықга үйкеліс күші болмайды. Сондықтан  энергия өсімшесі (55.1) қысым күштерінің бөліп алынған  көлемде жасаған жұмысына тең болуға тиіс. Бүйір бет-  тегі қысым күші әрбір нүктеде өзі түсірілген бөлшектің  орын ауыстыру бағытына перпендикуляр болады. Осы-  ның салдарынан жұмыс істемейді. 5і және  S 2 қнмасына  түсірілген күштер ғана нольге тең болмайды. Бұл жұмыс  мынаған тең. A = p xS {M {—p2S 2M2= { p \~ p 2 )k V (55.2) (55.1)  және (55.2) өрнектерін теңестіріи, оларды  AV шамасына қысқартып және индекстері бірдей мүшелерді  теңдіктің бір жағына шығарсақ, төмендегі тецдікті  аламыз: p V 2  p v 2 - ү -I-  P g h + Р і = " з 2 + Р g f h   +   P i -   ( 5 5 . 3 ) 5і жәие  S <2 қималары қалауымызша алынган. Сон- • • •  [‘V2 , дықтап ағын түтігппц ксз келген қимасында —— г + l>gh + p өрнегініц мәні бірдей болады. Қорыту кезінде  жасалған жору бойынша 5 көлденең қимасы нольге ум-  тылғанда ғана, яғни ағын түтігіи созғанда ғана  (55.3) теңдеуі толық дәл бола алады. Сонымен  (55.3)  тецдеуі-  ніц сол және оц жагында тұрған  р, v және  һ шамаларын  бір ғана ағып сызығының кез келгсн екі нүктесіне қа-  тысты деп қарастыру керек. Алынган иәтижені былай тұжырымдауга болады:  стационар ағатын идеал сұйықтың кез келген ағын сы-  зығынын бойында мына шарт орындалады: -Ңг- + жүктеу 28,35 Mb. Достарыңызбен бөлісу:

©g.engime.org 2024
әкімшілігінің қараңыз