Ф и з и к а әож 3. 049. Физика сабақтарында



жүктеу 5,03 Kb.
Pdf просмотр
бет17/89
Дата01.01.2018
өлшемі5,03 Kb.
#6313
түріСабақ
1   ...   13   14   15   16   17   18   19   20   ...   89

38  Вестник Казахского государственного женского педагогического университета №1(43), 2013 
 
При этих исходных данных поле распределения температуры, составляющих деформаций 
и напряжения приводятся на рисунках 2-4. 
 
 
Рисунок 2 – Поле распределения 
температуры 
 
Рисунок 3 – Поле распределения 
составляющих деформаций 
 
 
 
Рисунок 4 – Поле распределения составляющих напряжений 
 
Случай-2.  Предположим,  на  защемленных  концах  стержня  задана  температура 


1
0
T
x
T


  и 


2
T
L
x
T


.  В  этом  случае  закон  распределения  температуры  по  длине 
стержня будет следующей 


1
1
2
2
1
,
,
,
T
x
T
T
T
T
x
T






.                                             (19) 
Тогда удлинения стержня определяется следующим образом 
 


dx
T
x
T
T
x
T
T














0
1
1
2
2

.                                   (20) 
Величина  сжимающего  усилия,  составляющяя  деформацию  и  напряжение 
определяется следующим образом 
 

 

























x
x
T
x
T
T
T
T
T
T
E
E
T
T
x
T
x
T
E
F
E
R











;
;
,
,
,
;
;
;
2
1
2
2







       (21) 
Случай-3.  Предположим,  что  через  площади  двух  защемленных  концов  стержня 
происходит  конвективный  теплообмен  с  окружающей  средой.  При  этом  на  левом  конце 


0

x
 стержня коэффициент теплообмена 
1
, температура окружающей среды 
1
oc
T
, а на 
правом  конце 


L
x

  соответственно 
2
  и 
2
oc
T
.  В  этом  случае  поле  распределения 
температуры по длине стержня будет такова 


Қазақ мемлекеттік қыздар педагогикалық университетінің Хабаршысы №1(43), 2013
 
 39
 






1
2
1
1
2
2
1
2
2
1
1
1
2
1
2
1
,
,
,
,
,
h
h
T
h
T
h
x
h
h
K
T
T
h
h
K
T
T
h
h
x
T
oc
oc
xx
oc
oc
xx
oc
oc








.                      (22) 
Удлинение стержня определяется из следующего выражения 
 






dx
h
h
T
h
T
h
x
h
h
K
T
T
h
h
x
T
oc
oc
xx
oc
oc
T


















0
1
2
1
1
2
2
1
2
2
1
2
1
3

.                            (23) 
Остальные параметры определяются следующим образом 
 

 

























;
;
;
;
,
,
,
,
,
;
;
;
2
1
2
1
3
3
x
x
T
x
T
T
xx
oc
oc
T
T
T
T
E
E
K
T
T
h
h
x
T
x
T
E
F
E
R

















      (24) 
В  принципе,  предложенный  энергетический  метод  позволяет  всесторонне 
исследовать термоупругое состояние защемленного двумя концами теплоизолированного 
по  боковой  поверхности  стержня  при  разных  вариациях  граничных  условий  на  концах 
стержня в смысле задания источников тепла любого вида. 
 
СПИСОК ЛИТЕРАТУРЫ 
1. В.Ф.Ноздрев Курс термодинамики. – М.: Мир, - 1967. – 247с. 
2. Ф.Ф.Химушин Жаропрочные стали и сплавы// 2-ое переработанное и дополненное 
издание. – М.: Металлургия, 1969. – 749с. 
 
ТҮЙІНДЕМЕ 
Бұл мақалада энергетикалық принцип негізінде бүйір беті жылудан оқшауланған, екі 
шеті  мықтап  бекітілген  шекті  ұзындықтағы  стерженнің  жылу-серпімділік  күйін 
аналитикалық жолмен анықтау қарастырылған. Мықтап бекітілген ауданына әртүрлі жылу 
кӛздері  беріледі. Сол жағдайда  температураның  таралуын,  температуралық  серпімділігін 
және  температуралық  деформация  мен  кернеудің  мәндері  анықталып,  графигі  алынды. 
Сондай-ақ  материалдың  жылулық  ұлғаю  коэффициентінің  температураға  тәуелділігі 
ескерілді. 
SUMMARY 
The article deals with the power principle of analytical solution problem of a thermoelastic 
condition  of  the  limited  length  core  jammed  by  two  ends  heatisolated  on  a  lateral  surface  is 
under construction. On the jammed ends different types of sources are set. The field distribution 
of  temperature,  elastic  and  thermoelastic  components  of  deformations  and  tension  is  under 
construction. Thus value of factor of thermal expansion of a material of a core is a temperature 
function. 
 
 
 
ӘОЖ 536.24. 
ГАЗ ҚОСПАЛАРЫНДАҒЫ ЗАТ АЛМАСУ ПРОЦЕСІНІҢ МОЛЯРЛЫҚ 
МАССАСЫ МЕН УАҚЫТҚА ТӘУЕЛДІ ГРАФИГІН STEFAN ПРОГРАММАСЫ 
АРҚЫЛЫ КӚРСЕТУ 
 
А. Шақарбекқызы – физика магистрі, М. К. Чанбаева– магистр, оқытушы 
(Алматы қ., Қазмемқызпу) 
 
Аннотация: мақалада Borland Delphi тілінде құрастырылған Stefan  программасының 
кӛмегімен диффузия процесін график түрінде түсіндіру, сонымен бірге нақты әрі жылдам 
есептеуге қол жеткізуімізге мүмкіндік беретін жолдар қарастырылған. 
Түйін сӛздер: шток,  вороток, диффузия, процесс, график, программа, Borland Delphi, 
Stefan,  зат  алмасу,  кӛпкомпонентті,  бароэффект,  кері  диффузия,  диффузиялық,  ДЭК 


жүктеу 5,03 Kb.

Достарыңызбен бөлісу:
1   ...   13   14   15   16   17   18   19   20   ...   89




©g.engime.org 2024
әкімшілігінің қараңыз

    Басты бет
рсетілетін қызмет
халықаралық қаржы
Астана халықаралық
қызмет регламенті
бекіту туралы
туралы ережені
орталығы туралы
субсидиялау мемлекеттік
кеңес туралы
ніндегі кеңес
орталығын басқару
қаржы орталығын
қаржы орталығы
құрамын бекіту
неркәсіптік кешен
міндетті құпия
болуына ерікті
тексерілу мемлекеттік
медициналық тексерілу
құпия медициналық
ерікті анонимді
Бастауыш тәлім
қатысуға жолдамалар
қызметшілері арасындағы
академиялық демалыс
алушыларға академиялық
білім алушыларға
ұйымдарында білім
туралы хабарландыру
конкурс туралы
мемлекеттік қызметшілері
мемлекеттік әкімшілік
органдардың мемлекеттік
мемлекеттік органдардың
барлық мемлекеттік
арналған барлық
орналасуға арналған
лауазымына орналасуға
әкімшілік лауазымына
инфекцияның болуына
жәрдемдесудің белсенді
шараларына қатысуға
саласындағы дайындаушы
ленген қосылған
шегінде бюджетке
салығы шегінде
есептелген қосылған
ұйымдарға есептелген
дайындаушы ұйымдарға
кешен саласындағы
сомасын субсидиялау