ОәК. 042-14-2-06. 01. 20. 04 /03-2013 поәк оқытушыға арналған

жүктеу 28,79 Mb.

бет	239/308
Дата	20.02.2018
өлшемі	28,79 Mb.
	#10256
түрі	Жұмыс бағдарламасы

1 ... 235 236 237 238 239 240 241 242 ... 308

(3.3.9)

Онда (3.3.7)-нің орнына

(3.3.10)

теңдеуін жаза аламыз.

(3.3.10) теңдеуі потенциалдық энергиясы

-ға тең сыртқы өрістегі электрон қозғалысы үшін Шредингер теңдеуі.

(3.3.10) теңдеуі электронның стационарлық күйлері қолданылады, себебі

толық функцияда уақыт бойынша көбейткіш болмайды.

Егер де уақыт бойынша көбейткіші бар

толық функцияға

яғни стационар емес процеске көшсек, онда (5.3.2)-ді ескерген жағдайда Шредингер теңдеуі

(3.3.11)

(3.3.11) теңдеудің көмегімен, мысалы, электрондардың бір стационар күйден басқа стационар күйге көшуі қарастырылады.

(3.3.10) түріндегі теңдеу математикада кванттық механика пайда болғанға дейін белгілі болған және олардың теңдеудің оң жағындағы параметрлер мәндерінің дискретті қатары бойынша бірмәнді және шекті шешімдерінің бар екені анықталды. Нақты айтқанда, (3.3.10) теңдеуі Е энергиясының дискретті мәндерінде ғана шешімдері болады

(3.3.12)

Мұндай энергия мәндері, меншікті функциялар сәйкес келетін, энергия операторының меншікті мәндері деп аталады

(3.3.13)

бұл өрнек (3.3.12) энергия мәндеріне сәйкес (3.3.10) теңдеуінің шешімі болып табылады.

Шредингер теңдеуі атомдағы электронның мүмкін болатын энергетикалық деңгейлерін анықтауға мүмкіндік береді.

жүктеу 28,79 Mb.

Достарыңызбен бөлісу:

1 ... 235 236 237 238 239 240 241 242 ... 308