И. В. Савельев жалпы физика курсы I том Алматы 2004

Бұл нәтиже бұдан бұрын е үшін табылған (99.11)_өр- 
некпен бірдей. Осығап көз жеткізу үшіп (99.11)-дегі е-ді
т и 21
2-мен алмастырсақ болғаны. 
и¥=и және v2=fcv-
бо- 
латындығын ескерту керск.
(106.8)
l
_(106.12) 
жәііо
(106.13)-терді салыстыра оты- 
рып, и ық, 
v
жәііс
цор -лардың өзгешеліктері тек сандық 
көбейткіштерде ғана болып, ал температура мен моле­
кула маесасына тәуелділіктері бірдей болатындығын 
байқауга болады. Егер иык-ды 1 деп алсақ, онда и = 1,13, 
^ор. кз=Л,22 болады (241-сурет).
Максвелл тағайындаған молекулалардыц жылдам- 
дықтар бойынша таралу заңының және одан шығатын 
. 
салдардыц 
тек тегіе-
теңдікте 
тұрған 
газ 
үшіп ғана орындала- 
тынын тағы да баса 
айтқанымыз жөн. Заң 
кез келген 
N
саны үшін 
орындалады. Онда да 
бұл сан жеткілікті үл- 
кен 
болса, Максвелл 
заңы — статистикалық 
-V
заң, ал статистика зац- 
дары бірдей объекті- 
241-сурет. 
лердің неғұрлы.м көп
санына 
қолданылған 
сайын, соғұрлым дәлірек орыпдалады. Объектілердің 
саны аз болған кезде, статпстпканыц болжамдарынан 
едәуір ауытқу байқалады. Егор тепе-теңдікте түрған газ 
қоспасы берілсе, онда молекулалардыц әрбір сорты ара- 
лығындағы өздсрінің 
пг
мәпі үшін (106.7) таралу орын­
далады. Ауырырақ молекулалар жеңіл молекулаларга 
қарағанда орташа ессппен күрделірек қозғалады.
Молекулалардыц жылдамдықтар бойынша
d N r,
= AM-
т
2
ъкТ
'!IV:
7/Гг
dv
(106.1-1)
таралуынап шыға отырып, молекулалардыц ілгерілсмелі 
қозғалыстың кннетикалық 
энергияларыныц 
мопдері 
бойынша таралуыи табуға болады. Ол үшін 
v
айпыма- 
лыдан 
mv2!
2-гс тец s айнымалыға өту керек. (106.1 1) —
362

de
шамаларына ал-
өрнегіпе 
v= Л/
_£і және 
d v = —
L=r 
1 
V 

жүктеу 28,35 Mb.

Достарыңызбен бөлісу: