LJ ариімен молекулалык  ф і н и к а д л іпжі -діерпіяиы бо.ігілейді.  Соидымап бі і будаи былай кинетика, іык эмергияны  Е

Шарпкке арналғап Ныотонның екіиші зацы былай 
жазылады:
тх = —кх.
Бұл теңдсуді төмендегідей етіп түрлендірейік:
х + -^-х*=*0.
(62.4)
х-тағы коэффициент оц. Соңдықтан оны мыиадай түрде 
жазуға болады:
(62.5)
мұндағы шо— заттық шама.
(62.4) 
өрнегіне (62.5) өрнеғіпдегі белгілеуді колдана 
отырып, мынапы аламыз:
х + (оох = 0. 
(62.6)
Сонымен (62.2) түріндегі күштің әберінен болатып 
шарик қозғалысы екінші реттік біртекті дифференциал- 
дық теңдеулер арқылы зерттеледі.
Ауыстыру арқылы (62.2) 
теңдеуінің жалпы шешуі тө- 
мендегідей болатындыгына 
оңай көз жеткізуге болады:
х = а
cos(a>0M-a) 
\
(62.7)
мұндағы 
а
және 
a
—кез кел- 
ген тұрақты шамалар.
Сонымен 
х
ығысу уақыт 
бойынша 
косинус зацына 
сәйкес өзгереді. Демек, 
f =
— —kx
түріндегі күштің әсе- 
рінде болатын системаныц 
қозғалысы гармониялық тербсліс болып табылады.
Гармониялық тербелістің, яғни (62.7) функциясыныц 
графигі 164-суретте көрсетілген. Горизонталь оське / 
уақыт, ал вертикаль оське 
х
ығысу салынған. Косинус
— 1-ден +1-ге дейін өзгеретіндіктен, х-тің мәні — а-дап 
-f-a-ға дейінгі аралықта жатады.,
Системаныц тОпе-тецдік қалпыиан ец үлкен ауытқуы 1
1 ІІемесе 
х = а
 
s i n (о>(,
M - а ' ) ,

жүктеу 28,35 Mb.

Достарыңызбен бөлісу: