Бұл тэртіпте баяу тотығу орын алады

Ыстықтықты төмендетсе, жылу бөлу QT жылу шыгынынан QT азаяды, 
сондықтан  жүйе 
2
-ші  нүктедегі  күйғе  қайтып  келе  алмайды,  ол 
1
-ші 
нүктеге орын ауыстырады.
Сонымен,  жоғаргы  тәртіп  орнықсыз  және  ол  іс  жүзінде  жүзеге 
асырылмайды.
Енді  қоршаган  орта  ыстықтыгын  То  жоғарылатайық,  бұл 
графикте  QT  түзуін  оңға  қатарлас  (параллельно)  жылжыпу  болып 
кескінделеді.  Кейбір  Т ^  мэнінде  QT  және  Qm сызықгарының тек бір 
жалпы 
а
 нүктесі болады.  Бұл күй  ыстықтықгың төмендеуіне қатысты 
орнықты, бірақ оның жоғарылауына қатысты орнықты емес. 
а
 нүктесі 
шекгі нүкте:  оған сэйкес  Та ыстықтығынан төмен-тәртіп  қалыптасқан, 
керісінше,  қоршаған  орта  ыстықгығыньщ  Тоа  -дан  азгантай  асуынан 
өзіндік  түгануға  экелетін  қоспаның  өзіндік  қызуы  болады.  То  өзінің 
шекті  мэні  Тоа  —дан  жэне  сәйкесті  ТТа  —дан  аз  ғана  асқанда 
қалыптасқан  күй  мүмкін  емес  жэне  ыстықтық  үдемелі  өскендіктен, 
жылулық  өзіндік  тұтанудың  қалыптасқандық  теориясыңда  өзіндік 
тұтану  ыстықтығы ретінде Та ыстықтығы немесе өлшеуге қолайлы Тоа 
қабылданады.
Жанар  қоспаның  АТа  =   Та  -  Т ^ -ға  қызуы  өзіндік  тектесуден 
болады  және  оны  жарылыстан  бұрын  қызу  дейді,  ап  ол  үшін  керек 
уақыт қозу кезеңі деп аталады.
Демек,  өзіндік  тұтану  ыстықтығы  тек  жанар  қоспа  табигатына 
және  қасиеттеріне  ғана тэуелді  емес,  және тектескен  қоспаның жылу 
беруін  анықгайтын  жағдайларда  гана  тәуелді,  сондықтан  физика- 
химиялық тұрақты емес, құбылыстың нэтижелік сипаттамасы.
QT  сьвығы   мен  Qm  түзуі  жанасқан  нүктеде  Т
0
  =  Тоа  болғаңда, 
жылу  болу  жылу  шыгынына  тең   болады  және  олардың  уақыт 
бойынша бірінші туъшдылары тең деген шартгардан
Н.Н.Семенов өзіндік түтану ыстықтығын анықтады.
(4.26)  және  (4.27)  теңдеулерге  (4.24)  және  (4.25)  өрнекгерін 
қойып шешсек, аламыз
Q
t
 =  Qm,
dQ^dT = dQm/dT

жүктеу

Достарыңызбен бөлісу: