И. В. Савельев жалпы физика курсы I том Алматы 2004

жүктеу 28,35 Mb.

Pdf просмотр

бет	51/251
Дата	25.05.2022
өлшемі	28,35 Mb.
	#38762

1 ... 47 48 49 50 51 52 53 54 ... 251

■^f(Pi + Р 2 + Р 3 ) = -^Р = Рі + Р 2 + Ң- (23.4)

■^f(Pi + Р
2
+ Р
3
) = -^~Р = Рі + Р
2
+ Ң-
(23.4)
Сыртқы күштер жоқ ксзде
демек, түйық система үшіи
р
турақты.
Бүл нәтпжеиі денсніц кез кслгси
N
сапыііап тұратьш
снстемаға жинақтау оцай. Қосындыиыц қысқартылып
алынған белгісін паіідалаиа отырып, барлык деле үшіи
(22.3) тецдсуіп төмсидегіше жазуға болады:
d_
dt
Р; - 2 * , * + ^ (1>— 1. 2,
N)
к
/
і
(23.5)
(23.5) өриеғі бір-бірінем / пндексіпіц мәпімсп айырыла-
тын тсидсулсрдіц
N
системасын көрсетсді. Осы тсцдеу-
лсрдің әрқайсысын қосындылау
k
индексі арқылы жүр-
гізіледі, сонымен катар t-ші тендсудегі
k
ішдексі
k = i
мәиінен басқа 1-ден jV-re дейінгі мәндерді қабылдай
алады.
Осы теңдеулерді қосыгі
\ ік = —і кі
скеніи ескеріп, мы-
наны аламыз:
— р
=
2 ғ (
(23.6)
d t

і
Демек, система нмпульсынын векторынан уақыт
бойынша алынған туындысы система денесіне түсірілгеп
барлық сыртқы күштердің векторлық қосындысына тең.
Тұйық система үшін (23.6) қатыстыц оң бөлігі ноль-
ге тец, осыныц салдарынап
р
уақытқа тоуелді болмай-
ды.
Бүл
пайымдау
төмендегіше
тұжырымдалатып
нмпульстын сақталу заңының мазмүнын береді:
мате-
риялық нүктелердің түйық системаларының импульсы
гүрақты болып қалады.
Импульстыц сыртқы әсерлергс үшыраган системалар
үшін де, яғни системаныц денесіне эсер стстін сыртқы
күигтер қосындысында ноль беретін жағдайында да тұ-
рақты болыи қалатыпдығьпі ескерелік.
Бгср сырткы күштердіц қосыидысы нольғе тсц бол-
маган жағдайдыц өзіндс бүл қосыидыігыц нроекциясы
кейбір бағытта ноль болса, онда бұл бағыттағы импульс
77

қураушысы турақты болады. Шыпыпда, (23.6) тсцдсу-
діц барлық шамаларын еркімізшс алгап
х
багытыпа
проекциялай отырып және

жүктеу 28,35 Mb.

Достарыңызбен бөлісу:

1 ... 47 48 49 50 51 52 53 54 ... 251