16
R
X
X
п
п
п
эк
=
L
эк
L
o
м.м
L
o
R
п
эк
o
м
эк
(жоғары шекті электр кедергісі) кететін аз
шығындарға ие болатын
кремнийлі электр техникалық болаттан орындалады. Магнит өткіз-
гіштің тармақты токтарына шығынды
азайту мақсатында қалыңдығы
0,1-ден 1,0 мм дейін бір-бірінен электрлік оқшауланған жиын түрінде
шихталған пластина дайындалады. Айнымалы токтың магнитті жүй-
есіндегі шығынды азайту үшін басқа да материалдар, мысалы, магнитті
жұмсақ ферриттер, аморфты қортпалар қолданылады.
Оған біркелкі оралған орауммен тороидальды магнит өткізгіштен
тұратын қарапайым магнит жүйесін қарастырамыз (1.4-сурет,
а
).
Толық векторлық диаграмма жəне магнитті тізбектің орналасу схе-
масы 1.4-сурет,
б
,
в
берілген.
Орамның белсенді кедергісі
R
болады жəне кернеу
мен айнымалы
ток көзіне қосылған.
Кернеу векторы
U
екі жасаушыға ажыратылуы мүмкін:
I
тоғымен
фаза бойынша сəйкес келетін белсенді
U
, жəне 90° токтан озатын реак-
тивті
U
. Бұл ретте
U
=
IR
,
U
=
jIX
. Шығын кедергісінің мəні
R
магнит
өткізгішіндегі
шығын қуатымен
Р
анықталады:
R
=
Р
/
l
2
. Орамның
эквивалентті реактивті кедергісі
Х
ω, мұндағы
L
—
оның эквива-
лентті индуктивтілігі.
Магнит өткізгішіндегі жəне экрандағы шығын есебінсіз орауыштың
индуктивтілік мəні келесі формула
бойынша анықталады
мұндағы
w
— тармақтар саны.
=
w
2
R
(1.38)
Аталмыш жағдайда
L
=
w
2
R
. Орналасу схемасы бойынша γ =
arctg(
Х
/
R
). Сонда
м.м
м.м
=
L
cos
2
γ.
(1.39)
1.4
-сурет. Біркелкі оралған ораммен (
а
) тороидальды магнит өткізгіші
түрінде айнымалы токтың магнитті жүйесі, оның толық векторлық диа-
граммасы (
б
) жəне магнитті тізбек схемасы (
в
)
17
R
o
Z
=
R
эк
R
п
х
эк
х
эк
эк
эк
м
м
м
0
м
п
эк
R
эк
Шығын кедергісі
= ω
L
sinγ cosγ.
(1.40)
Орамның эквивалентті кешендік кедергісі
эк
+
jХ
.
(1.41)
Орамның эквивалентті белсенді кедергісі
Кешенді жеткізу кернеуі
=
R
+
R
(1.42)
U
=
U
R
эк
Жеткізу кернеуінің əрекеттегі мəні
+
U
.
(1.43)
мұндағы
U
R
эк
=
IR
U
= √
U
R
эк
+
U
2
.,
(1-44)
Магнитті жүйедегі жиынтық белсенді шығындар
Р
=
IU
cosφ =
IU
=
I
2
R
.
(1.45)
Ток пен кернеу арасындағы фазаның жылжу бұрышы
φ = arctg(
X
).
(1.46)
Шашырау
ағындарын ескере отырып, айнымалы токтың магнитті
жүйесін, сондай-ақ айнымалы токтың тармақталған магнитті жүйесін
талдау аса күрделі жəне осы кітапта қарастырылмаған. Мысалы, [1] жү-
гінуге болады].
Достарыңызбен бөлісу: