Электр аппараттары «Федералдық білім беруді дамыту институты»

9
с
об
с
с.вн
λ
c
1
2
x
біліктің сол тік бөлігін қамтитын орамда 
3 
өтетін токпен жасалады. Ток- 
тың бағыты орамның көлденең қимасында айқаршықпен (бізден) жəне 
нүктемен (бізге) көрсетілген.
Олармен құрылған магнитті ағындардың магнитті индукцияның 
тоғы жəне желілері оң бұрандалы жүйені түзеді. Одан əрі жұмыс саңы- 
лаулары арқылы өтетін магнитті ағынды шартты жұмыс ағыны деп, ал 
қалған ағындар – шашырау ағындары деп атауға болады.
1.2
а 
-суретте, қарастырылатын магнитті жүйенің өріс картинасы 
берілген. Тұтас қисықтармен бірнеше магнитті индукция сызықтары 
белгіленді, жартылай қалың қисықтармен өрістің тəн аймақтарының 
біреуін екіншісінен бөлетін сепаратриса – магнитті индукциясының 
ерекше сызықтары белгіленген. Магнитті индукция сызықтарының бірі 
шексіздіктегі магнитті жүйеден кетеді (сəйкес таңбамен белгіленген) 
жəне магнитті жүйеге кері оралады.
Қарастырылатын магнитті жүйедегі жəне оның магнитті өрісінде-
гі бірқатар қысқартуларды енгіземіз (1.2-сурет, 
б
). Орамды 
3 l
ұзын-
дықпен біліктің сол тік бөлігінде тікелей орнадасқан /об ұзындықпен
шексіз жұқа таспа түрінде береміз жəне 
l
= 
l
деп аламыз. Мұндай
жеңілдету кезінде шашырау ағындары жоғалады, себебі олардың орта-
лықтары орам затының ішінде табылуы тиіс. Ф
шашыраудың оның
маңызды ұқсас «ішкі» ағынын санап, Ф
с.нар
біліктің шашырауының
«сыртқы» ағынын да ескермейміз (1.2-суретті,а қараңыз). Соңғы өрісті
көлденең штрихты сызықтың 
А 
үстінен тегіс параллель жəне шекте-
улі аламыз (1.2, б-суретті қараңыз). Жұмыс ағыны саңылау δ
арқылы
якорьдегі біліктен өтеді жəне біліктің бүйір шектерінде ғана саңылау δ
біліктен якорьден өтеді, сонымен бірге қос саңылаудағы осы ағынның 
өту салалары бірдей. Осы облыстардың магнитті өткізгіштерін есеп- 
теуді жеңілдету үшін оларды шеңбер доғасының схема жазықтығында 
шектейміз.
Жармадан 
х 
қашықтықта қашық шашырау ағынының элементар 
түтігін ерекшелейміз (1.2-сурет, 
в
). Жалпы жағдайда осы түтік бойын- 
ша өтетін ағын,
d
Ф = 
U
м
dx dx
dx
, 
(1.9)
мұндағы има%, Xdx — жармадан х қашықтықта шашыраудың шекті 
(
l
ұзындығының бірлігіне) жəне элементар түтіктегі (біліктің тік бөлік-
тері арасында) сəйкесінше магнитті кернеу; 
dx 
— түтік ені.
Өрістің қабылданған жеңілдетілген картинасы үшін біліктің тік 
бөліктерінің конфигурациясының теңдігі кезінде (1.2, б-суретті қа- 
раңыз)
U 
= ∫
fxdx 
- Ф
R
- 2 ∫ Ф 
r
dx
, (1.10)
м
dx
0
яр м.яр
0
x
м
x

10
x
яр
м.яр
х
µ
S
S
м
x
= 
0, 
R
dx
d
d
об

жүктеу 8,21 Mb.

Достарыңызбен бөлісу: