г  радиус-векторы мен  п

тең және нормалының бағыты толқындық бетке қараған
k — kn
векторы т о л қ ы н д ы қ в е к т о р деп аталады. k ша- 
масын (79.4) теңдеуіне енгізіп, төмендегіні аламыз:
| ( r .
t) = а
cos 
(mt —
kr)
. 
(79.6)
(79.6) функциясы радиус-векторы 
г 
1
болатын нүкте- 
нің 
t
уақыт мезетіндегі тепе-теңдік калыптан ауытқуын 
береді.
Нүктенің радиус-векторынан оның 
х, у, z
координа- 
таларына көшу үшін, 
kr 
скалярлық көбейтіндісін век- 
торлардың координата осьтеріндегі проекциясы арқылы 
өрнектейік:
kr = k xx
+ k Уу
+ kzz.
Онда жазық толқынның теңдеуі мына түрге келеді: 
l(x, у,
z; 
t) =а cos(cot — k xx — k yy — k zz
) , 
(79.7)
, 2
л
,
2
л
,
2л
мұндағы 
k x
= — cos a, 
cos p, 
k z = —y
cosy.
(79.7) функциясы 
x, y, z
координаталары болатын
нүктенің 
t
уақыт мезетіндегі ауытқуын береді. 
п 
шама- 
сы 
х, k x=k, k y = k z = 0
осьтеріне сай келгенде (79.7) тен,- 
деуі (78.8) теңдеуіне ауысады.
Жазық толқынның теңдеуі кейде былай жазылады:
г = Я е а е І Ы ~кг),
(79.8)
көбінесе Re таңбасын алып тастап, жай ғана былай жа- 
замыз:
e = ae/(“'_Ar) 
(79.9)
5ұл өрнектің заттық бөлігі ғана алынатындығын 
ескер-
теміз.

жүктеу 28,35 Mb.

Достарыңызбен бөлісу: