И. В. Савельев жалпы физика курсы I том Алматы 2004

көбейтіндінің дистрнбутивтілік қасистіп пайдалаиайык: 
гЛ= [rf] = [r, (fr + fT ) ] = [г, 
іг
] + [г, 
I
].
Біздіц осыдап шыгарып алкан өрпеғіміздіц бірінші 
қосылғышы нольге тсң, өйткені г және 
векторлары 
коллинеарлы векторлар. Дсмек, күштіц пүктсгс қатысты 
момснтіп мынадай түрдс көрсетугс болады:
М = [г , fT J. 
(36.3)
г және f x векторлары өз ара перпендикуляр болған- 
дықтан, 
in
векторыныц модулы мынаған тең:
M = rfx
(36.4)
Векторлық көбейтіндінің дистрибутивтілігіпеп мына­
дай қорытынды шығады: күш түсетіп ортақ нүктесі бо- 
латын қосынды күштердің моменті қосылғыш күш мо- 
менттерінің қосындысына тең:
/іі= [rf] = [r (f і +f
'2
+ . ••)] = [rfj] + [гГг] + . . . =
=
г,\
1 + F
1
V
2
+... 
(36.5)
1(0с күштіц моменті. Қос күш дсп, шамасы бойыпша 
бір-біріне тец, қарама-қарсы бағытталган, бір түзудіц
ft
і
һ
л.
1
‘
-і 
! \
!
0<~ —
--------
с2 і
1
<2
90-сурет.
ft
бойымен эсер етпейтін екі күшті айтады (90-сурет). Өн 
бойымен күштер эсер ететін түзулердің / — ара қашық- 
тыгы. кос күштің иіні деп аталады. Қос күштің кез кел- 
ген нүктеге қатысгы моменті біреу-ақ болатындыгын 
көрсетейік. Мұны ец әуелі күш эсер ететін жазықтыкта 
жатқан нүкте үшін дәлелдейік (90-суреттІ қараңдар). 
f, және f2 күштердің бірдей модулын / әрпі.мен белгі- 
лейік. f] күш моменті / / і-ге тец және ол бізге қарай ба-

жүктеу 28,35 Mb.

Достарыңызбен бөлісу: