§ Кинематика Жалпы жағдайда түзу сызықты қозғалыстың жылдамдығы

жүктеу 12,94 Mb.

бет	103/123
Дата	01.12.2017
өлшемі	12,94 Mb.
	#2703

1 ... 99 100 101 102 103 104 105 106 ... 123

Дифракциялық тордағы жарықтың максимумдары торға түсірілетін нормальмен φ бұрыш жасайтын бағыт арқылы бақыланады да, осы болатын жағдайды мынадай қатынастар қанағаттандыратын болады (жарық торға қалыпты түседі деген шарт бойынша) :

(k=0,1,2,...),
мұндағы d — тор тұрақтысы, φ— дифракция бұрышы, λ -толқын ұзындығы, ал k — спектрдің орналасу реті.

Тордың тұрақтысы немесе периоды мынадай:

, мұндағы N₀ — тордың бірлік ұзындығына келетін тор саңылауының саны.

Дифракциялық тордың айырғыштық қабілеті мына формуламен анықталады:

мұндағы N – тордың саңылауының жалпы саны k — спектрдің орналасуының реті, λ және λ+Δλ - әлі де болса тормен айыруға болатын бір –бірне жақын жатқан екі спектр сызығының толқындарының ұзындығы. Дифракциялық тордың бұрыштық дисперсиясы деп, мынадай шаманы айтады:

Дифракциялық тордың сызықтық дисперсиясы деп сан мәндері мынаған тең болатын, шаманы айтады d ₁=fd,

мұндағы F — спектрді экранға проекциялайтын линзаның фокус аралығы. Диэлектрлік айнадан табиғи жарық шарылғанда Френельдің формуласы орын алады:

және

мұндағы

—жарықтың түсу сызығына перпендикуляр бағытта шағылған сәуледегі жарық тербелісінің интенсивтігі;

— жарықтың түсу сызығына параллель бағытта шағылған сәуледе болатын жарық тербелісінің интенсивтігі; I₀ - түсіп тұрған табиғи жарықтың интенсивтігі; і — түсу бұрышы және r — сыну бұрышы.

Егер i + r = 90° болса,

=0 болады. Бұл жағдайда диэлектрлік айнаның түсу бұрышы і және сыну көрсеткіші п өз ара tgi = n қатынас арқылы байланысады (Брюстер заңы).

Поляризатор мен анализатор арқылы өтетін жарықтың интенсивтігі мынаған тең болады (Малюстің заңы)

мұндағы φ – поляризатор мен анализатордың бас жазықтықтарының арасындағы бұрыш, I₀ — поляризатордан өткен жарықтың интенсивтігі.

жүктеу 12,94 Mb.

Достарыңызбен бөлісу:

1 ... 99 100 101 102 103 104 105 106 ... 123