38 Вестник Казахского государственного женского педагогического университета №1(43), 2013
При этих исходных данных поле распределения температуры, составляющих деформаций
и напряжения приводятся на рисунках 2-4.
Рисунок 2 – Поле распределения
температуры
Рисунок 3 – Поле распределения
составляющих деформаций
Рисунок 4 – Поле распределения составляющих напряжений
Случай-2. Предположим, на защемленных концах стержня задана температура
1
0
T
x
T
и
2
T
L
x
T
. В этом случае закон распределения температуры по длине
стержня будет следующей
1
1
2
2
1
,
,
,
T
x
T
T
T
T
x
T
. (19)
Тогда удлинения стержня определяется следующим образом
dx
T
x
T
T
x
T
T
0
1
1
2
2
. (20)
Величина сжимающего усилия, составляющяя деформацию и напряжение
определяется следующим образом
x
x
T
x
T
T
T
T
T
T
E
E
T
T
x
T
x
T
E
F
E
R
;
;
,
,
,
;
;
;
2
1
2
2
(21)
Случай-3. Предположим, что через площади двух защемленных концов стержня
происходит конвективный теплообмен с окружающей средой. При этом на левом конце
0
x
стержня коэффициент теплообмена
1
h , температура окружающей среды
1
oc
T
, а на
правом конце
L
x
соответственно
2
h и
2
oc
T
. В этом случае поле распределения
температуры по длине стержня будет такова
Қазақ мемлекеттік қыздар педагогикалық университетінің Хабаршысы №1(43), 2013
39
1
2
1
1
2
2
1
2
2
1
1
1
2
1
2
1
,
,
,
,
,
h
h
T
h
T
h
x
h
h
K
T
T
h
h
K
T
T
h
h
x
T
oc
oc
xx
oc
oc
xx
oc
oc
. (22)
Удлинение стержня определяется из следующего выражения
dx
h
h
T
h
T
h
x
h
h
K
T
T
h
h
x
T
oc
oc
xx
oc
oc
T
0
1
2
1
1
2
2
1
2
2
1
2
1
3
. (23)
Остальные параметры определяются следующим образом
;
;
;
;
,
,
,
,
,
;
;
;
2
1
2
1
3
3
x
x
T
x
T
T
xx
oc
oc
T
T
T
T
E
E
K
T
T
h
h
x
T
x
T
E
F
E
R
(24)
В принципе, предложенный энергетический метод позволяет всесторонне
исследовать термоупругое состояние защемленного двумя концами теплоизолированного
по боковой поверхности стержня при разных вариациях граничных условий на концах
стержня в смысле задания источников тепла любого вида.
СПИСОК ЛИТЕРАТУРЫ
1. В.Ф.Ноздрев Курс термодинамики. – М.: Мир, - 1967. – 247с.
2. Ф.Ф.Химушин Жаропрочные стали и сплавы// 2-ое переработанное и дополненное
издание. – М.: Металлургия, 1969. – 749с.
ТҮЙІНДЕМЕ
Бұл мақалада энергетикалық принцип негізінде бүйір беті жылудан оқшауланған, екі
шеті мықтап бекітілген шекті ұзындықтағы стерженнің жылу-серпімділік күйін
аналитикалық жолмен анықтау қарастырылған. Мықтап бекітілген ауданына әртүрлі жылу
кӛздері беріледі. Сол жағдайда температураның таралуын, температуралық серпімділігін
және температуралық деформация мен кернеудің мәндері анықталып, графигі алынды.
Сондай-ақ материалдың жылулық ұлғаю коэффициентінің температураға тәуелділігі
ескерілді.
SUMMARY
The article deals with the power principle of analytical solution problem of a thermoelastic
condition of the limited length core jammed by two ends heatisolated on a lateral surface is
under construction. On the jammed ends different types of sources are set. The field distribution
of temperature, elastic and thermoelastic components of deformations and tension is under
construction. Thus value of factor of thermal expansion of a material of a core is a temperature
function.
ӘОЖ 536.24.
ГАЗ ҚОСПАЛАРЫНДАҒЫ ЗАТ АЛМАСУ ПРОЦЕСІНІҢ МОЛЯРЛЫҚ
МАССАСЫ МЕН УАҚЫТҚА ТӘУЕЛДІ ГРАФИГІН STEFAN ПРОГРАММАСЫ
АРҚЫЛЫ КӚРСЕТУ
А. Шақарбекқызы – физика магистрі, М. К. Чанбаева– магистр, оқытушы
(Алматы қ., Қазмемқызпу)
Аннотация: мақалада Borland Delphi тілінде құрастырылған Stefan программасының
кӛмегімен диффузия процесін график түрінде түсіндіру, сонымен бірге нақты әрі жылдам
есептеуге қол жеткізуімізге мүмкіндік беретін жолдар қарастырылған.
Түйін сӛздер: шток, вороток, диффузия, процесс, график, программа, Borland Delphi,
Stefan, зат алмасу, кӛпкомпонентті, бароэффект, кері диффузия, диффузиялық, ДЭК
Достарыңызбен бөлісу: |
